কোয়ান্টাম বলবিজ্ঞানের ভূমিকা: সংশোধিত সংস্করণের মধ্যে পার্থক্য

বিষয়বস্তু বিয়োগ হয়েছে বিষয়বস্তু যোগ হয়েছে

রৈখিক

২২:২৪, ২০ ফেব্রুয়ারি ২০১৮ তারিখে সংশোধিত সংস্করণ

কোয়ান্টাম মেকানিক্সের ভূমিকা খুব ছোট বিজ্ঞান। এটি পদার্থের আচরণ এবং পরমাণু এবং অতিপারমাণবিক কণার স্কেলের উপর শক্তির সঙ্গে তার মিথস্ক্রিয়ার ব্যাখ্যা।

বিপরীতে, শাস্ত্রীয় পদার্থবিদ্যা শুধুমাত্র মানুষের অভিজ্ঞতা থেকে পরিচিত স্কেলে বস্তু ও শক্তিকে ব্যাখ্যা করে, যেমন চাঁদের মতো জ্যোতির্বিজ্ঞান সংস্থাগুলির আচরণ। শাস্ত্রীয় পদার্থবিজ্ঞান এখনও অনেক আধুনিক বিজ্ঞান ও প্রযুক্তি ব্যবহার করা হয়। যাইহোক, 19 শতকের শেষের দিকে, বিজ্ঞানী উভয় বৃহত (ম্যাক্রো) এবং ছোট (মাইক্রো) বিশ্ব যে ঐতিহাসিক পদার্থবিজ্ঞান ব্যাখ্যা করতে পারে না।^[১] দর্শনীয় ঘটনা এবং শাস্ত্রীয় তত্ত্বের মধ্যে বিচ্ছিন্নতা দূর করার ইচ্ছাটি পদার্থবিজ্ঞানে দুটি প্রধান বিপ্লবকে নেতৃত্ব দিয়েছিল যা মূল বৈজ্ঞানিক দৃষ্টান্তের মধ্যে একটি স্থান তৈরি করেছিল: আপেক্ষিক তত্ত্ব এবং কোয়ান্টাম মেকানিক্সের বিকাশ।^[২] এই নিবন্ধটি বর্ণনা করে যে কিভাবে পদার্থবিজ্ঞানগুলি ক্লাসিক্যাল পদার্থবিজ্ঞানের সীমাবদ্ধতাগুলি আবিষ্কার করে এবং ২0 শতকের প্রথম দশকের কোয়ান্টাম তত্ত্বের মূল ধারণাগুলি উন্নত করে। এটি এই ধারণাগুলির প্রায় পুরোটাই নির্দেশ করে যা তারা প্রথম আবিষ্কার করেছিল। বিষয়টির আরও সম্পূর্ণ ইতিহাসের জন্য, পরিমাণ বলবিজ্ঞানের ইতিহাস দেখুন।

হালকা কণা এবং অন্যান্য মতামত যেমন লঘু মত কিছু ক্ষেত্রে আচরণ। বস্তু- ইলেকট্রন এবং পরমাণুর মত কণাগুলি গঠিত মহাবিশ্বের "স্টাফ" -ওয়েভলাইকের আচরণকেও প্রদর্শন করে। কিছু হালকা সূত্র, যেমন নিয়ন আলো, হালকা কিছু নির্দিষ্ট ফ্রিকোয়েন্সি বন্ধ দিতে কোয়ান্টাম বলবিজ্ঞান দেখায় যে, তড়িচ্চুম্বকিয় বিকিরণসহ অন্যান্য সকল প্রকারের আলোগুলি আলাদা আলাদা অংশ, যা ফোটন নামে পরিচিত। একটি একক ফোটন ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক ফিল্ডের একটি কোয়ান্টাম বা ক্ষুদ্রতম পরিমাপযোগ্য পরিমাণ, কারণ আংশিক ফোটনটি কখনও দেখা যায়নি। আরও বিস্তৃতভাবে, কোয়ান্টাম মেকানিক্সগুলি দেখায় যে অনেক সংখ্যক কৌণিক ভরবেগ যেমন, ক্লাসিক্যাল মেকানিক্সের জুম-আউট ভিউতে ধারাবাহিকভাবে প্রদর্শিত হয়, নিরবচ্ছিন্ন (কোয়ান্টাম মেকানিক্সের ছোট, জুম ইন-স্কেলে স্কেলে) হতে পারে। কৌণিক ভরবেগ একটি পৃথক অনুমোদনযোগ্য মান একটি সেট নিতে প্রয়োজন হয়, এবং এই মান মধ্যে ফাঁক থেকে এত মিনিট, পরমাণু স্তর পারমাণবিক স্তরে শুধুমাত্র আপাতদৃষ্টিতে হয়।

কোয়ান্টাম মেকানিক্সের অনেক দিক হল প্রতিক্রিয়াশীল^[৩] এবং বিপর্যয়মূলক বলে মনে হতে পারে, কারণ তারা আচরণকে বোঝায় যা বড় দৈর্ঘ্যের স্ফুলিঙ্গে দেখা যায়। কোয়ান্টাম পদার্থবিজ্ঞানী রিচার্ড ফেনম্যানের কথায়, কোয়ান্টাম মেকানিক্স "প্রকৃতির সাথে সেটি - বোকা" বিষয় নিয়ে আলোচনা করে।^[৪] উদাহরণস্বরূপ, কোয়ান্টাম মেকানিক্সের অনিশ্চয়তার নীতি হল এক পরিমাপ (যেমন একটি কণার অবস্থান) অধিকতর ঘনিষ্ঠভাবে একটি পিনের, একই কণাটির (যেমন তার গতিবেগ) সাথে সম্পর্কিত অন্যান্য সঠিক পরিমাপ কম হওয়া উচিত।

প্রথম কোয়ান্টাম তত্ত্ব: সর্বোচ্চ প্লাংক এবং কালো শরীরের বিকিরণ

তপ্ত বিকিরণ বস্তুর অভ্যন্তরীণ শক্তির কারণে একটি বস্তুর পৃষ্ঠ থেকে নির্গত ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক বিকিরণ হয়। যদি একটি বস্তু যথেষ্ট পরিমাণে গরম হয় তবে এটি বর্ণালীর লাল প্রান্তে আলো ছড়াতে শুরু করে, কারণ এটি লাল গরম হয়ে ওঠে।

তাপটিকে আরও লাল করে হলুদ, সাদা এবং নীল রঙের পরিবর্তন করতে পারে, কারণ এটি ক্রমবর্ধমান ক্ষুদ্র তরঙ্গদৈর্ঘ্যের (উচ্চতর ফ্রিকোয়েন্সি) আলোকে নির্গত করে। একটি নিখুঁত বিকিরণকারী একটি নিখুঁত শোষক হয়: যখন এটি ঠান্ডা হয়, যেমন একটি বস্তুর পুরোপুরি কালো দেখায়, কারণ এটি যে সব আলোকে শোষণ করে এবং এটি কোনও নির্গত করে না। ফলস্বরূপ, একটি আদর্শ তাপ নির্গমন একটি কালো শরীর হিসাবে পরিচিত হয়, এবং এটি নির্গত বিকিরণ বলা হয় কালো শরীরের বিকিরণ।

একটি শরীর দ্বারা নির্গত বিভিন্ন ফ্রিকোয়েন্সি তাপ বিকিরণ সংখ্যা ভবিষ্যদ্বাণী। প্লাংকের আইন (গ্রীন) দ্বারা পূর্বাভাসকৃত সঠিক মান রেলে-জিন্স আইন (লাল) এবং উইয়েন শংসাপত্র (নীল) এর শাস্ত্রীয় মূল্যের বিপরীতে।

ঊনবিংশ শতাব্দীর শেষের দিকে তাপীয় বিকিরণটি পরীক্ষামূলকভাবে নিখুঁতভাবে বর্ণিত হয়েছে।^{[note ১]} যাইহোক, ক্লাসিকাল পদার্থবিজ্ঞানগুলি রেলে-জিন্স আইনে পরিচালিত হয়, যা এই চিত্রের মত দেখায়, কম ফ্রিকোয়েন্সিগুলিতে পরীক্ষামূলক ফলাফলের সাথে সম্মত, কিন্তু দৃঢ়ভাবে উচ্চ ফ্রিকোয়েন্সির উপর অসম্মত। পদার্থবিজ্ঞানীরা একক তত্ত্ব অনুসন্ধান করে যা সমস্ত পরীক্ষামূলক ফলাফল ব্যাখ্যা করে।

প্রথম মডেলটি তাপীয় বিকিরণ পূর্ণ বর্ণমালা ব্যাখ্যা করতে সক্ষম ছিল 1900 সালে ম্যাক্স প্ল্যাংকের দ্বারা এগিয়ে রাখা হয়েছিল।^[৫] তিনি একটি গাণিতিক মডেল প্রস্তাব করেন যেখানে তাপীয় বিকিরণ হরমোনিক অসিলেটরগুলির একটি সেটের সাথে সামঞ্জস্যপূর্ণ ছিল। পরীক্ষামূলক ফলাফল পুনরুত্পাদন করার জন্য, তিনি অনুমান করেছিলেন যে, প্রতিটি অসিলেটর কোন একক চরিত্রগত ফ্রিকোয়েন্সিতে শক্তির ইউনিটের একটি পূর্ণসংখ্যা নির্গত করে, যেহেতু কোনও নির্বিচারে পরিমাণ শক্তি নির্গত করতে সক্ষম নয়। অন্য কথায়, একটি অসিলেটর দ্বারা নির্গত শক্তি নিরবচ্ছিন্ন ছিল।^{[note ২]} প্লাংক অনুযায়ী প্রতিটি অসিলেটরের জন্য শক্তির পরিমাণ, অসিলেটর এর ফ্রিকোয়েন্সি সমানুপাতিক ছিল; সমানুপাতের ধ্রুবক এখন প্লাংক ধ্রুবক হিসাবে পরিচিত। প্লাংক ধ্রুবক, সাধারণত $h$ হিসাবে লিখিত, এর মান আছে ৬.৬৩×১০^−৩৪ J s। সুতরাং, ফ্রিকোয়েন্সি $f$ এর একটি অসিলেটর শক্তি $E$ দ্বারা দেওয়া হয়

E=nhf,\quad {\text{where}}\quad n=1,2,3,\ldots

^[৬]

যেমন দীপক শরীরের রং পরিবর্তন করতে, এটির তাপমাত্রার পরিবর্তন প্রয়োজন। প্লাংকের আইন ব্যাখ্যা করে কেন: একটি শরীরের তাপমাত্রা বাড়িয়ে তা সামগ্রিকভাবে আরো শক্তি নির্গত করে দেয়, এবং এর মানে হল যে শক্তির একটি বৃহৎ অংশটি বর্ণালীর বেগুনী শেষের দিকে।

প্লাংকের আইনটি পদার্থবিজ্ঞানে প্রথম কোয়ান্টাম তত্ত্ব ছিল এবং 1918 সালে প্ল্যাংক নোবেল পুরস্কার লাভ করে "তিনি কোয়ান্টামের শক্তি আবিষ্কারের মাধ্যমে পদার্থবিজ্ঞানের অগ্রগতির জন্য অনুবাদ করেছেন"।^[৭] তবে প্লাংকের দৃষ্টিভঙ্গিটি ছিল এই যে, পৃথিবীব্যাপী আমাদের বোঝার মৌলিক পরিবর্তনের পরিবর্তে (যেমনটি এখন বিশ্বাস করা হয়) পরিবর্তে কোয়ানাইজেশন সম্পূর্ণরূপে একটি পরিব্যক্তিগত গাণিতিক গঠন।^[৮]

ফোটন: হালকা পরিমাণে

১৯০৫ সালে আলবার্ট আইনস্টাইন একটি অতিরিক্ত পদক্ষেপ গ্রহণ করেন। তিনি বলেছিলেন যে পরিমাণে গাণিতিক গঠন করা হয় না, তবে আলোর একটি মরীচিতে শক্তিটি আসলে পৃথক পকেটে ঘটে, যা এখন ফোটন বলা হয়।^[৯] একটি একক ফোটন শক্তি তার ফ্রিকোয়েন্সি প্ল্যাংক এর ধ্রুবক দ্বারা গুণিত দ্বারা দেওয়া হয়:

E=hf

শতাব্দীর জন্য, বিজ্ঞানীরা আলোর দুটি সম্ভাব্য তত্ত্বগুলির মধ্যে আলোচনা করেছিলেন: এটি কি একটি তরঙ্গ ছিল বা এর পরিবর্তে ক্ষুদ্র কণাগুলির প্রবাহ গঠিত হয়েছিল? ঊনবিংশ শতাব্দীর মধ্য দিয়ে বিতর্কে সাধারণভাবে তরঙ্গ তত্ত্বের পক্ষে বসানো হয় বলে মনে করা হতো, কারণ এটি প্রতিসরণ, বিচ্ছুরণ, হস্তক্ষেপ এবং সমবর্তন মত পর্যবেক্ষণ প্রভাব ব্যাখ্যা করতে সক্ষম ছিল। জেমস ক্লার্ক ম্যাক্সওয়েল দেখিয়েছিলেন যে বিদ্যুত, চুম্বকত্ব এবং হালকা একই প্রপঞ্চের সকল প্রকাশ: ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক ফিল্ড। ম্যাক্সওয়েল এর সমীকরণ, যা শাস্ত্রীয় তড়িচ্চুম্বকত্বের সম্পূর্ণ সেট, আলোকে তরঙ্গ হিসাবে বর্ণনা করে: বৈদ্যুতিক এবং চৌম্বকীয় ক্ষেত্রের দোদুল সংমিশ্রণ। তরঙ্গ তত্ত্বের পক্ষে প্রমাণের গুরুত্বের কারণে, আইনস্টাইনের ধারণাগুলি প্রাথমিকভাবে মহান সংশয়বাদের সাথে দেখা হয়েছিল। অবশেষে, তবে, ফোটন মডেল অনুকূল হয়ে ওঠে। তার পক্ষে প্রমাণিত সবচেয়ে উল্লেখযোগ্য অংশগুলির মধ্যে একটি ছিল ফোটোইলেক্ট্রিক প্রভাবের বিভিন্ন বিশ্লেষক বৈশিষ্ট্য ব্যাখ্যা করার ক্ষমতা, নিম্নলিখিত বিভাগে বর্ণিত। তবুও, হালকা অন্যান্য বৈশিষ্ট্যগুলি বুঝতে সাহায্য করার জন্য তরঙ্গ উপাদানের অপরিহার্যতা অব্যাহত: বিচ্ছুরণ, প্রতিসরণ এবং হস্তক্ষেপ।

ফটোইলেক্ট্রিক প্রভাব

১৮৮৭ সালে, হাইনরিখ হের্ত্স্ বলেছিলেন যে পর্যাপ্ত ফ্রিকোয়েন্সি দিয়ে আলো যখন একটি ধাতব পৃষ্ঠকে আঘাত করে, তখন এটি ইলেকট্রন নির্গত হয়।^[১০] ১৯০২ সালে, ফিলিপ লেনার্ড আবিষ্কার করেছিলেন যে, একটি নির্গত ইলেক্ট্রনের সর্বাধিক সম্ভাব্য শক্তি তার তীব্রতা নয় বরং আলোর ফ্রিকোয়েন্সিটির সাথে সম্পর্কযুক্ত: যদি ফ্রিকোয়েন্সি খুব কম হয় তবে তীব্রতা নির্বিশেষে কোন ইলেকট্রন বের হয় না। বর্ণালীর লাল প্রান্তের দিকে আলোর গতির দৃঢ় মাপগুলি কোনো বৈদ্যুতিক সম্ভাব্যতা সৃষ্টি করতে পারে না, যদিও বর্ণালী ভয়েট শেষের দিকে আলোর দুর্বল আলোর চেয়ে উচ্চ ও উচ্চতর ভোল্টেজ উত্পন্ন হয়। আলোর সর্বনিম্ন ফ্রিকোয়েন্সি যে ইলেকট্রন নির্গত হতে পারে, থ্রেশহোল্ড ফ্রিকোয়েন্সি বলা হয়, বিভিন্ন ধাতুগুলির জন্য ভিন্ন। এই পর্যবেক্ষণটি ক্লাসিক্যাল ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিজমের সাথে সামঞ্জস্যপূর্ণ, যা ভবিষ্যদ্বাণী করে যে ইলেক্ট্রনের শক্তি বিকিরণ তীব্রতার সমানুপাতিক হবে।^[১১]^:২৪: ২৪ তাই, যখন পদার্থবিদরা প্রথমে ফটোইলেক্ট্রিক প্রভাব প্রদর্শনের যন্ত্রগুলি আবিষ্কার করেন, তখন তারা প্রাথমিকভাবে প্রত্যাশা করে যে উচ্চতর তীব্রতা ফোটো ইলেকট্রিক ডিভাইস থেকে একটি উচ্চ ভোল্টেজ উত্পন্ন হবে।

আইনস্টাইন ব্যাখ্যা করেছিলেন যে আলোর একটি মরীচি কণার একটি প্রবাহ ("ফোটন") এবং যে, বীম ফ্রিকোয়েন্সি $f$ হলে, প্রতিটি আলোকের $hf$ এর সমান শক্তি থাকে।^[১০] একটি ইলেক্ট্রন কেবল একটি একক ফোটন দ্বারা আঘাত করা হতে পারে, যা ইলেক্ট্রনের বেশিরভাগ শক্তি $hf$ জ্বালানী দেয়।^[১০] অতএব, মরীচিটির তীব্রতা কোনও প্রভাব রাখে না ^{[note ৩]} এবং শুধুমাত্র তার ফ্রিকোয়েন্সি ইলেক্ট্রনকে প্রদত্ত সর্বোচ্চ শক্তি নির্ধারণ করে।^[১০]

থ্রেশহোল্ড প্রভাব ব্যাখ্যা করার জন্য, আইনস্টাইন যুক্তি দেন যে ধাতু থেকে একটি ইলেক্ট্রন সরানোর জন্য এটি একটি নির্দিষ্ট পরিমাণ শক্তি, যা কাজের কৌশল বলে এবং $φ$ দ্বারা চিহ্নিত হয়।^[১০] প্রতিটি ধাতু জন্য শক্তি এই পরিমাণ বিভিন্ন। যদি ফোটন শক্তি কাজ ক্রিয়া কম হয়, তাহলে এটি ধাতু থেকে ইলেক্ট্রন অপসারণ যথেষ্ট শক্তি বহন করে না। থ্রেশহোল্ড ফ্রিকোয়েন্সি, $f 0$ , একটি ফোটন ফ্রিকোয়েন্সি যার শক্তি কাজ ক্রিয়া সমান হয়:

\varphi =hf_{0}.

যদি $f 0$ এর চেয়ে $f$ বড় হয়, তাহলে শক্তি $hf$ একটি ইলেক্ট্রন সরানোর জন্য যথেষ্ট। ইলেক্ট্রন ইলেকট্রনের একটি গতিসম্পর্কিত শক্তি রয়েছে, যা ইলেকট্রনকে উৎখাত করার জন্য প্রয়োজনীয় শক্তির নিখুঁত আলোকের সমান, $E K$ , যা সর্বাধিক:

E_{K}=hf-\varphi =h(f-f_{0}).

আইনস্টাইনের কণার সাহায্যে আলোকে বর্ণিত পরিমাণে প্ল্যানক এর ধারণাকে বর্ধিত করা হয়, যা প্রদত্ত ফ্রিকোয়েন্সির একটি একক ফোটন, $f$ , একটি অপরিবর্তনীয় পরিমাণ শক্তি, $hf$ বিতরণ করে। অন্য কথায়, পৃথক ফোটন আরো বা কম শক্তি সরবরাহ করতে পারে, কিন্তু শুধুমাত্র তাদের ফ্রিকোয়েন্সি উপর নির্ভর করে প্রকৃতিতে, একক ফোটন খুব কমই দেখা যায়। উনবিংশ শতাব্দীতে সূর্য ও উত্সাহের উৎসগুলি প্রতি সেকেন্ডে প্রচুর সংখ্যক ফোটনের নিঃসরণ ছড়িয়ে দেয়, এবং তাই প্রত্যেকটি ফোটনের দ্বারা পরিচালিত শক্তির গুরুত্ব স্পষ্ট নয়। আইনস্টাইনের ধারণা যে আলোর পৃথক ইউনিটের মধ্যে রয়েছে শক্তি তাদের ফ্রিকোয়েন্সির উপর নির্ভর করে এটি পরীক্ষামূলক ফলাফলের ব্যাখ্যা করা সম্ভব যা এখন পর্যন্ত বেশ স্পর্শকাতর মনে হয়েছে। যাইহোক, যদিও ফোটন একটি কণা, এটি এখনও ফ্রিকোয়েন্সি এর তরঙ্গ মত সম্পত্তি থাকার হিসাবে বর্ণনা করা হচ্ছে। কার্যকরভাবে, একটি কণা হিসাবে হালকা হিসাব অপর্যাপ্ত, এবং তার তরঙ্গ-মত প্রকৃতি এখনও প্রয়োজন।^[১২]^{[note ৪]}

হালকা ফলাফল হচ্ছে কোয়ান্টিস্ড

ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক বিকিরণ এবং প্রতিটি পৃথক ফোটন শক্তি ফ্রিকোয়েন্সির মধ্যে সম্পর্ক কেন অতিবেগুনী আলো আচ্ছাদিত হতে পারে, কিন্তু দৃশ্যমান বা অবলোহিত আলো করতে পারে না অতিবেগুনী আলোর একটি ফোটন একটি উচ্চ পরিমাণ শক্তি সরবরাহ যথেষ্ট সেলুলার ক্ষতি যেমন একটি সূর্যমুখী মধ্যে ঘটেছে বিতরণ অবলোহিত লাইটের একটি ফোটন একের ত্বককে উষ্ণ করার জন্য যথেষ্ট পরিমাণ শক্তি সরবরাহ করে। সুতরাং, একটি অবলোহিত ল্যাম্প একটি বৃহৎ পৃষ্ঠ গরম করতে পারে, সম্ভবত একটি ঠান্ডা রুমে মানুষকে আরামদায়ক রাখা যথেষ্ট বড়, কিন্তু এটি একটি সানবার্ন দিতে পারে না।^[১৪]

একই ফ্রিকোয়েন্সির সকল ফোটন একক শক্তি, এবং বিভিন্ন ফ্রিকোয়েন্সির সমস্ত photons সমানুপাতিক (অর্ডার 1, $E photon = hf$ ) বিভিন্ন শক্তি।^[১৫] যাইহোক, যদিও ফোটন দ্বারা প্রদত্ত শক্তি কোন প্রদেয় ফ্রিকোয়েন্সিতে অযৌক্তিক হয়, তবে আলোর শোষণের পূর্বে একটি ইলেক্ট্রনগুলির প্রাথমিক শক্তি ইলেক্ট্রনগুলির মধ্যে আলোর শোষণের পূর্বে এটি অভিন্ন নয়। পৃথক ইলেকট্রন ক্ষেত্রে অদ্ভুত ফলাফল হতে পারে। উদাহরণস্বরূপ, একটি ইলেক্ট্রন যা ইতোমধ্যে ছবির ইলেকট্রিক ডিভাইসের সমতুল্য স্তরের উপরে উত্তেজিত হয়ে উঠতে পারে যখন এটি অস্বস্তিকরভাবে কম ফ্রিকোয়েন্সি আলোকসজ্জা ধারণ করে। পরিসংখ্যানগতভাবে, তবে, একটি ফটোইলেক্ট্রিক ডিভাইসের চরিত্রগত আচরণ তার ইলেকট্রনের বিশাল সংখ্যাগরিষ্ঠের আচরণকে প্রতিফলিত করে, যা তাদের সাম্য স্তরের স্তরের। এই বিন্দুটি কোয়ান্টাম ডাইনামিক্সের পৃথক কণার গবেষণা এবং শাস্ত্রীয় পদার্থবিজ্ঞানে ভরযুক্ত কণার গবেষণা মধ্যে পার্থক্য বোঝার সহায়ক।^{[তথ্যসূত্র প্রয়োজন]}

বস্তুর পরিমাণ নির্ধারণ: পরমাণুর বোর মডেল

বিংশ শতাব্দীর প্রারম্ভে, প্রমাণ একটি ক্ষুদ্র, ঘন, ইতিবাচক চার্জযুক্ত নিউক্লিয়াস ঘিরে নেতিবাচকভাবে চার্জযুক্ত ইলেকট্রনের একটি বিকীর্ণ মেঘ সঙ্গে পারমাণবিক একটি মডেল প্রয়োজন। এই বৈশিষ্ট্যগুলি একটি মডেল প্রস্তাবিত হয় যা সূর্যের চারপাশে গ্রহের মতো নিউক্লিয়াসের চারপাশে ইলেকট্রন বৃত্ত। [উল্লেখ্য 5] তবে, এই মডেলের পরমাণুটি অস্থির হবে বলে ধারণা করা হয়: শাস্ত্রগত তত্ত্ব অনুযায়ী, ইলেকট্রনগুলি কেন্দ্রবিন্দু প্রবাহিত হয়, এবং তাই ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক বিকিরণ বন্ধ দিতে হবে, শক্তির ক্ষতি তাদের নিউক্লিয়াস প্রতি চক্রবৃদ্ধি ঘটায়, একটি দ্বিতীয় একটি ভগ্নাংশ সঙ্গে এটি কলিডিং।

একটি দ্বিতীয়, সম্পর্কিত, ধাঁধা ছিল পরমাণুর নির্গমন বর্ণালী। যখন গ্যাস উত্তপ্ত হয়, তখন এটি আলাদা আলাদা ফ্রিকোয়েন্সিগুলিতেই বন্ধ করে দেয়। উদাহরণস্বরূপ, হাইড্রোজেন দ্বারা প্রদত্ত দৃশ্যমান আলোর চারটি আলাদা রং রয়েছে, যেমন নীচের ছবিতে দেখানো হয়েছে। বিভিন্ন ফ্রিকোয়েন্সির উপর আলোর তীব্রতাও ভিন্ন। বিপরীতক্রমে, সাদা আলো দৃশ্যমান ফ্রিকোয়েন্সির সম্পূর্ণ পরিসীমা জুড়ে একটি ক্রমাগত নির্গমনে গঠিত। ঊনবিংশ শতাব্দীর শেষের দিকে, বালমারের সূত্র নামে পরিচিত একটি সাধারণ নিয়ম দেখায় যে কিভাবে একে অপরের সাথে সম্পর্কিত বিভিন্ন লাইনের ফ্রিকোয়েন্সিগুলি, যদিও এই ব্যাখ্যাটি না বুঝিয়ে, বা তীব্রতা সম্পর্কে কোন ভবিষ্যদ্বাণী না করে। সূত্র এছাড়াও অতিবেগুনী এবং ইনফ্রারেড হালকা কিছু অতিরিক্ত বর্ণালী লাইন ভবিষ্যতে পূর্বাভাস যে সময়ে পালন করা হয় নি। এই লাইন পরে পরীক্ষামূলকভাবে পর্যবেক্ষণ করা হয়, সূত্রের মূল্য আত্মবিশ্বাস বৃদ্ধি।

হাইড্রোজেন এর নির্গমন বর্ণালী বর্ণনা গাণিতিক সূত্র।

১৮৮৫ সালে সুইস গণিতবিদ জোহান বালমার আবিষ্কার করেছিলেন যে হাইড্রোজেনের দৃশ্যমান বর্ণালীতে প্রতিটি তরঙ্গদৈর্ঘ্য $λ '$ (লেব্বা) কিছু পূর্ণসংখ্যা n

সমীকরণ দ্বারা

\lambda =B\left({\frac {n^{2}}{n^{2}-4}}\right)\qquad \qquad n=3,4,5,6

যেখানে $B$ একটি ধ্রুবক বালমার নির্ধারিত হয় সেটি ৩৬৪.৫৬ nm এর সমান।

১৮৮৮ সালে জোহানেস রেডবার্গ সাধারনত এবং বালমারের সূত্রের ব্যাখ্যামূলক বৈশিষ্ট্যটি ব্যাপকভাবে বৃদ্ধি পায়। তিনি ভবিষ্যদ্বাণী করেছিলেন যে $λ$ দুটি পূর্ণসংখ্যা $n$ এবং $m$ এর সাথে সম্পর্কিত হয় যা এখন কি রেডবার্গ সূত্র:^[১৬]

{\frac {1}{\lambda }}=R\left({\frac {1}{m^{2}}}-{\frac {1}{n^{2}}}\right),

যেখানে R রেডবার্গ ধ্রুব, সমান ০.০১১০ nm ^-1 এবং n, m এর চেয়ে বড় হতে হবে।

রেডবার্গ এর সূত্র $m = ২$ এবং $n = ৩, ৪, ৫, ৬$ বিন্যাস দ্বারা হাইড্রোজেনের চার দৃশ্যমান তরঙ্গদৈর্ঘ্যের জন্য হিসাবগুলি। এটি অতিরিক্ত তরঙ্গদৈর্ঘ্যের অনুমান বর্ণালী বর্ণিত হয়েছে: $m = ১$ এবং $n > ১$ এর জন্য, নির্গমনের বর্ণালীতে নির্দিষ্ট অতিবেগুনী তরঙ্গদৈর্ঘ্য থাকা উচিত, এবং $m = ৩$ এবং $n > ৩$ এর জন্য এটি অবশ্যই কিছু ইনফ্রারেড তরঙ্গদৈর্ঘ্য ধারণ করে। এই তরঙ্গদৈর্ঘ্যের পরীক্ষামূলক পর্যবেক্ষণ দুই দশক পরে এসেছিল: ১৯০৮ সালে লুইস পাসকেন কিছু পূর্বাভাসযুক্ত ইনফ্রারেড তরঙ্গদৈর্ঘ্য খুঁজে পেয়েছিলেন এবং ১৯১৪ সালে থিওডোর লায়ম্যান কিছু পূর্বাভাস অতিবেগুনী তরঙ্গদৈর্ঘ্যের কিছু খুঁজে পেয়েছিলেন।^[১৬]

উল্লেখ্য যে বালমার এবং রেডবার্গ উভয় সূত্রই পূর্ণসংখ্যা অন্তর্ভুক্ত করে: আধুনিক পদে, তারা বোঝায় যে পরমাণুর কিছু সম্পত্তির পরিমাপ করা হয়। এই সম্পত্তি কি ছিল সত্যিই বুঝতে, এবং কেন এটা পরিমাণে ছিল, কোয়ান্টাম বলবিজ্ঞান উন্নয়নে একটি প্রধান অংশ ছিল, এই নিবন্ধ বাকি বাকি হিসাবে দেখানো

১৯১৩ সালে নিলস বোর একটি পরমাণুর একটি নতুন মডেল প্রস্তাব করেছিলেন যা ইলেকট্রন কক্ষগুলির অন্তর্ভুক্ত ছিল: ইলেকট্রন সূর্যের চারপাশে গ্রহের কক্ষপথের মতো নিউক্লিয়াসের মতো ঘনবসতিবিশিষ্ট, তবে কেবলমাত্র কোনও কক্ষপথে আবর্তন করার অনুমতি দেওয়া হয় না।^[১৭] যখন একটি পরমাণু নির্গত হয় (বা শোষিত) শক্তি, ইলেকট্রনটি নিউক্লিয়াস থেকে অন্য কোথাও একটি কক্ষপথ থেকে ক্রমাগত গ্রহনক্ষত্রের নির্দিষ্ট আবক্র পথ সরানো হয় না, যেমন ক্লাসিকভাবে প্রত্যাশিত হতে পারে। এর পরিবর্তে, ইলেকট্রন একটি কক্ষপথ থেকে তাত্ক্ষণিকভাবে অন্য কক্ষপথে চলে যাবে, একটি ফোটন আকারে নির্গত আলো বন্ধ করে দেয়।^[১৮] প্রতিটি উপাদান দ্বারা প্রদত্ত ফোটনগুলির সম্ভাব্য শক্তিগুলি কক্ষপথগুলির মধ্যে শক্তির পার্থক্য দ্বারা নির্ধারিত হয় এবং তাই প্রতিটি উপাদানের জন্য নির্গমন বর্ণালী অনেকগুলি লাইন ধারণ করে।^[১৯]

কক্ষপথের আজ্ঞা মেনে চলার নিয়ম সম্পর্কে শুধুমাত্র একটি সহজ ধারণা থেকে শুরু করে, বোর মডেল পূর্বে পরিচিত ধ্রুবকগুলিতে হাইড্রোজেনের নির্গমন বর্ণালীতে বর্ণিত বর্ণালী লাইনকে যুক্ত করতে সক্ষম ছিল। বোহর মডেলের মধ্যে ইলেকট্রনটি কেবল শক্তিকে নির্গত করে এবং নিউক্লিয়াসে ক্র্যাশ করার অনুমতি দেয়নি: একবার এটি নিকটতম অনুমোদিত কক্ষপথে ছিল, এটি চিরতরে স্থায়ী ছিল। বোরের মডেল ব্যাখ্যা করেন না যে কেন কক্ষপথটি পরিমাণে পরিমাপ করা উচিত, এটি একটি একাধিক ইলেকট্রনের সাথে পরমাণুগুলির সঠিক ভবিষ্যদ্বাণী করতে সক্ষম ছিল না, অথবা ব্যাখ্যা করার জন্য কেন কিছু বর্ণালী লাইন অন্যদের তুলনায় উজ্জ্বল?

বোর মডেলের কিছু মৌলিক ধারণাগুলি ভুল প্রমাণিত হয় - কিন্তু প্রধান ফলাফল হলো নির্গমনের স্প্রেডের বিচ্ছিন্ন লাইনগুলি ইলেক্ট্রনগুলির কিছু সম্পত্তির পরিমাণ নির্ধারণ করা হয় যা নিখুঁত হয় পরমাণুগুলি সঠিক। ইলেক্ট্রন আসলে যে আচরণ করে তা বোরের পরমাণু থেকে ভিন্ন, এবং আমাদের দৈনন্দিন অভিজ্ঞতা থেকে আমরা যা দেখি তা থেকে ভিন্ন; এই পরমাণুর আধুনিক কোয়ান্টাম মেকানিক্যাল মডেলটি নীচের আলোচনা করা হয়েছে।

বোর মডেলের আরো বিস্তারিত ব্যাখ্যা।

বোরটি কৌণিক ভরবেগ অনুমান করা যায়, $L$ , একটি ইলেক্ট্রন পরিমাণ হয়:

L=n{\frac {h}{2\pi }}=n\hbar

যেখানে $n$ একটি পূর্ণসংখ্যা এবং $h$ হল প্লাংক ধ্রুবক। এই ধারণা থেকে শুরু করে, কুলম্বের আইন এবং বৃত্তাকার গতির সমীকরণ দেখায় যে $n$ একক কণিকার গতির ইউনিট যা একটি প্রোটন দূরত্ব $r$ দ্বারা প্রদত্ত

যেখানে $k e$ হল কুলম্ব ধ্রুবক, $m$ একটি ইলেক্ট্রনের ভর, এবং $e$ হল একটি ইলেক্ট্রনের চার্জ। সরলতার জন্য এই হিসাবে লেখা হয়

r=n^{2}a_{0},\!

যেখানে $a 0$ , বোর ব্যাসার্ধ বলা হয়, ০.০৫২৯ nm এর সমান। বোর ব্যাসার্ধ হল ছোট্ট অনুমোদিত কক্ষপথের ব্যাসার্ধ।

ইলেক্ট্রন শক্তি^{[note ৫]} এছাড়াও গণনা করা যেতে পারে, এবং এর দ্বারা দেওয়া হয়

E=-{\frac {k_{\mathrm {e} }e^{2}}{2a_{0}}}{\frac {1}{n^{2}}}

.

সুতরাং বোর এর অনুমান যে কৌণিক ভরবেগ পরিমাপ করা হয় যার মানে একটি ইলেক্ট্রন নিউক্লিয়াসের চারপাশে নির্দিষ্ট কক্ষপথের মধ্যে বাস করতে পারে, এবং এটি শুধুমাত্র নির্দিষ্ট শক্তি থাকতে পারে এই সীমাবদ্ধতার একটি ফলাফল হল যে ইলেকট্রন নিউক্লিয়াসের মধ্যে ক্র্যাশ না হয়: এটি ক্রমাগত শক্তি নির্গত করতে পারে না, এবং এটি a₀ (বোর ব্যাসার্ধ) এর চেয়ে নিউক্লিয়াসের কাছাকাছি আসতে পারে না।

একটি ইলেকট্রন তার মূল কক্ষপথ থেকে একটি নিম্ন কক্ষপথে তাত্ক্ষণিকভাবে জাম্পিং দ্বারা শক্তি হারায়; অতিরিক্ত শক্তি একটি ফোটন আকারে নির্গত হয়। বিপরীতভাবে, একটি ইলেক্ট্রন যা একটি ফোটন লাভ শক্তি শোষণ করে, তাই এটি নিউক্লিয়াস থেকে আরও দূরে একটি কক্ষপথে চলা যায়।

উজ্জ্বল পারমাণবিক হাইড্রোজেন থেকে প্রতিটি ফোটন একটি উচ্চ কক্ষপথ থেকে চলন্ত একটি ইলেকট্রনের কারণে, সঙ্গে ব্যাসার্ধ $r n$ , একটি নিম্ন কক্ষপথ, $r m$ . এই ফোটন শক্তি $E γ$ ইলেকট্রনের $E n$ এবং $E m$ শক্তির মধ্যে পার্থক্য হল:

E_{\gamma }=E_{n}-E_{m}={\frac {k_{\mathrm {e} }e^{2}}{2a_{0}}}\left({\frac {1}{m^{2}}}-{\frac {1}{n^{2}}}\right)

যেহেতু প্লাংকের সমীকরণটি দেখায় যে ফোটন এর শক্তিটি $E γ = hc / λ$ দ্বারা তার তরঙ্গদৈর্ঘ্যের সাথে সম্পর্কযুক্ত, প্রদক্ষিণ করা যেতে পারে এমন উজ্জ্বল তরঙ্গদৈর্ঘ্যের দ্বারা দেওয়া হয়

{\frac {1}{\lambda }}={\frac {k_{\mathrm {e} }e^{2}}{2a_{0}hc}}\left({\frac {1}{m^{2}}}-{\frac {1}{n^{2}}}\right).

এই সমীকরণটি রেডবার্গ সূত্র হিসাবে একই রূপে আছে, এবং ভবিষ্যদ্বাণী করে যে ধ্রুবক $R$ দ্বারা দেওয়া উচিত

R={\frac {k_{\mathrm {e} }e^{2}}{2a_{0}hc}}.

অতএব, পারমাণবিক বোর মডেল মৌলিক ধ্রুবক পদার্থে হাইড্রোজেনের নির্গমন বর্ণালী সম্পর্কে ভবিষ্যদ্বাণী করতে পারে।^{[note ৬]} তবে, বহু-ইলেকট্রন পরমাণুর জন্য সঠিক ভবিষ্যদ্বাণী করা সম্ভব হয়নি বা ব্যাখ্যা করা হয়নি কেন কিছু বর্ণালী লাইন উজ্জ্বল অন্যদের তুলনায়.

তরঙ্গ-কণা দ্বৈততা

যেমন হালকা উভয় তরঙ্গ-মত এবং কণা-মত বৈশিষ্ট্য আছে, ব্যাপারটিও তরঙ্গের মত বৈশিষ্ট্য রয়েছে।^[২০]

ইলেকট্রনগুলির জন্য প্রথমে তরঙ্গ হিসেবে ব্যবহার করা যায় এমন একটি তরঙ্গটি ইলেকট্রনগুলির জন্য পরীক্ষামূলকভাবে দেখানো হয়েছে: ইলেকট্রনগুলির একটি মরীচি মাত্রার আলোর মত বা তরঙ্গের একটি মত প্রদর্শন করতে পারে।^{[note ৭]} একই তরঙ্গের মতো ঘটনাগুলি পরমাণু এবং এমনকি অণুগুলির জন্যও দেখানো হয়েছিল।

কোন বস্তুর সাথে সংযুক্ত তরঙ্গদৈর্ঘ্য, λ, তার ভরবেগ, p, প্লাংক ধ্রুবক মাধ্যমে, h এর সাথে সম্পর্কিত:^[২১]^[২২]

p={\frac {h}{\lambda }}.

ডে ব্রগলি হাইপোথিসিস নামে পরিচিত সম্পর্কটি সব ধরণের বস্তুর জন্য ঝুলছে: সকল বিষয় কণার এবং তরঙ্গ উভয়ের বৈশিষ্ট্য প্রদর্শন করে।

তরঙ্গ-কণা দ্বৈত ধারণাটি বলে যে "কণা" বা "তরঙ্গ" এর শাস্ত্রীয় ধারণা কোয়ান্টাম-স্কেল বস্তুর আচরণকে সম্পূর্ণরূপে বর্ণনা করতে পারে না, হয় ফোটন বা বস্তু। তরঙ্গ-কণা দ্বৈত কোয়ান্টাম পদার্থবিজ্ঞানে সম্পূরকতার নীতির একটি উদাহরণ।^[২৩]^[২৪]^[২৫]^[২৬]^[২৭] তরঙ্গ-কণা দ্বৈততা, ডাবল চেরা পরীক্ষা একটি মার্জিত উদাহরণ, নীচের বিভাগে আলোচনা করা হয়

ডাবল স্লিট পরীক্ষা

বোর মডেলের আবেদন

ঘূর্ণন

আধুনিক কোয়ান্টাম মেকানিক্সের উন্নয়ন

কোপেনহেগেন ব্যাখ্যা

অনিশ্চয়তা নীতি

তরঙ্গ ক্রিয়া পতন

এগেনস্টেটস এবং এগেনভ্যালুজ

পাউলি বর্জন নীতি

হাইড্রোজেন পরমাণুর প্রয়োগ

ডিরাক তরঙ্গ সমীকরণ

কোয়ান্টাম জড়াইয়া পড়া

কোয়ান্টাম ক্ষেত্র তত্ত্ব

কোয়ান্টাম ইলেকট্রোডায়নামিক্স

আদর্শ মডেল

ব্যাখ্যাগুলো

অ্যাপ্লিকেশন

আরো দেখুন

নোট

↑ কিছু সংখ্যক সূত্র তৈরি করা হয়েছে যা তাপীয় বিকিরণের পরীক্ষামূলক পরিমাপের কিছু বর্ণনা করতে পারে: কিভাবে তরঙ্গদৈর্ঘ্যটি যে তাপমাত্রায় সবচেয়ে শক্তিশালী পরিবর্তন হয় উইয়ান এর স্থানচ্যুতি আইন দ্বারা দেওয়া হয়, প্রতি ইউনিট এলাকার নির্গত সামগ্রিক শক্তি হল স্টিফান-বোল্টজম্যান আইন দ্বারা প্রদত্ত। পরীক্ষামূলক ফলাফলের সেরা তাত্ত্বিক ব্যাখ্যা ছিল রেলে-জিন্স আইন, যা বড় তরঙ্গদৈর্ঘ্যের (বা, সমতুল্য, কম ফ্রিকোয়েন্সিগুলি) পরীক্ষামূলক ফলাফলের সাথে সম্মত হয়, কিন্তু সংক্ষিপ্ত তরঙ্গদৈর্ঘ্যের (বা উচ্চ ফ্রিকোয়েন্সির)। প্রকৃতপক্ষে, সংক্ষিপ্ত তরঙ্গদৈর্ঘ্যে, শাস্ত্রীয় পদার্থবিজ্ঞান পূর্বাভাস দেয় যে শক্তি একটি অস্থির হারে একটি অসীম হারে নির্গত হবে। এই ফলাফল, যা পরিষ্কারভাবে ভুল, অতিবেগুনী বিপর্যয় হিসাবে পরিচিত হয়।
↑ শব্দ কোয়ান্টাম ল্যাটিন শব্দ থেকে "কত" (যেমন পরিমাণ আছে) থেকে আসে। প্লাংকের হারমনিক ওসিসিলার্সের শক্তির মতো কোয়ান্টাইজড এমন কিছু যা কেবল নির্দিষ্ট মানগুলি নিতে পারে। উদাহরণস্বরূপ, বেশিরভাগ দেশের অর্থের পরিমাণ কার্যকরভাবে নিরবচ্ছিন্ন করা হয়, যার সাথে অর্থের পরিমাণ প্রচলন সর্বনিম্ন মূল্য মুদ্রা হচ্ছে। মেকানিক্স বিজ্ঞান বিষয়বস্তুর শাখা যা বস্তুর উপর বাহিনীর কর্মের সাথে সংশ্লিষ্ট। তাই, কোয়ান্টাম বলবিজ্ঞানগুলি এমন বস্তুর অংশ যা বস্তুগুলির সাথে সম্পর্কিত হয় যার জন্য নির্দিষ্ট বৈশিষ্ট্যগুলি পরিমাপ করা হয়।
↑ প্রকৃতপক্ষে, তীব্রতা নির্ভরশীল প্রভাব হতে পারে, তবে অ-লেজারের উত্সগুলির সাথে প্রাপ্ত তীব্রতাগুলি এই প্রভাবগুলি অস্পষ্টযোগ্য।
↑ আইনস্টাইনের ফটোইলেক্ট্রিক প্রভাব সমীকরণটি ফাঁকা ধারণ করতে পারে ছাড়া এবং ছাড়া ব্যাখ্যা করা যায় । যে, ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক বিকিরণ একটি শাস্ত্রীয় ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক তরঙ্গ হিসাবে গণ্য করা যেতে পারে, যতদিন উপাদানের মধ্যে ইলেকট্রন কোয়ান্টাম বলবিজ্ঞান আইন দ্বারা চিকিত্সা করা হয়। ইলেক্ট্রন নির্গমনের হার এবং তাদের কৌণিক বন্টন উভয় ক্ষেত্রেই তাপ হালকা সূত্রের (সূর্য, ভাস্বর আলো, ইত্যাদি) জন্য ফলাফল পরিমাণগতভাবে সঠিক। আরো তথ্যের জন্য এখানে ক্লিক করুন ^[১৩]
↑ এই ক্ষেত্রে, ইলেক্ট্রন শক্তি তার গতিপথ এবং সম্ভাব্য শক্তির যোগফল। ইলেকট্রনটি নিউক্লিয়াসের কাছাকাছি তার প্রকৃত গতির কারণে, এবং নিউক্লিয়াসের সাথে তার ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক মিথস্ক্রিয়তার কারণে সম্ভাব্য শক্তি দ্বারা গতিসম্পন্ন শক্তি রয়েছে।
↑ একটি মডেল নিউক্লিয়াস এবং একক ইলেক্ট্রন গঠিত কোন সিস্টেমের নির্গমন বর্ণালীর জন্য সহজে পরিবর্তিত করা যেতে পারে (যে, আয়নগুলো যেমন সে⁺ বা O⁷⁺যার মধ্যে শুধুমাত্র একটি ইলেক্ট্রন রয়েছে) কিন্তু নিরপেক্ষ হিলিয়ামের মত দুই ইলেকট্রনের সঙ্গে একটি পরমাণু প্রসারিত করা যাবে না।
↑ ব্রগলি তাঁর হাইপোথিসিস প্রকাশ করে তিন বছর পর ইলেক্ট্রন ডিফ্রাকশনটি প্রদর্শিত হয়। আবেরডিন বিশ্ববিদ্যালয়ে, জর্জ প্যাজিট থমসন জর্জ থমসন একটি পাতলা মেটাল ফিল্মের মাধ্যমে ইলেকট্রনের একটি মরীচি পাশ করেন এবং ডিফ্রাকশন নিদর্শন দেখেন, যেমন ডে ব্রগলি হাইপোথিসিসের পূর্বাভাস দেওয়া হবে। বেল ল্যাবস, ডেভিসন এবং জার্মার একটি স্ফটিক গ্রিডের মাধ্যমে একটি ইলেক্ট্রন মরীচি পরিচালনা করেছেন। ১৯২৯ সালে তাঁর অনুমানের জন্য ডে ব্রগলিকে পদার্থবিজ্ঞানে নোবেল পুরস্কার ভূষিত করা হয়; থমসন এবং ডেভিসন ১৯৩৭ সালে পদার্থবিজ্ঞানে নোবেল পুরস্কার লাভ করেন।

তথ্যসূত্র

↑ "Quantum Mechanics"। National Public Radio। সংগ্রহের তারিখ ২২ জুন ২০১৬।
↑ Kuhn, Thomas S. The Structure of Scientific Revolutions. Fourth ed. Chicago; London: The University of Chicago Press, 2012. Print.
↑ "Introduction to Quantum Mechanics"। সংগ্রহের তারিখ ২০১৭-০৯-১৫।
↑ Feynman, Richard P. (১৯৮৮)। QED : the strange theory of light and matter (1st Princeton pbk., seventh printing with corrections. সংস্করণ)। Princeton, N.J.: Princeton University Press। পৃষ্ঠা 10। আইএসবিএন 978-0691024172।
↑ This result was published (in German) as Planck, Max (১৯০১)। "Ueber das Gesetz der Energieverteilung im Normalspectrum" (পিডিএফ)। Ann. Phys.। 309 (3): 553–63। ডিওআই:10.1002/andp.19013090310। বিবকোড:1901AnP...309..553P। ১০ জুন ২০১২ তারিখে মূল (পিডিএফ) থেকে আর্কাইভ করা। . English translation: "On the Law of Distribution of Energy in the Normal Spectrum ওয়েব্যাক মেশিনে আর্কাইভকৃত ১৮ এপ্রিল ২০০৮ তারিখে".
↑ Francis Weston Sears (১৯৫৮)। Mechanics, Wave Motion, and Heat। Addison-Wesley। পৃষ্ঠা 537।
↑ "The Nobel Prize in Physics 1918"। Nobel Foundation। সংগ্রহের তারিখ ২০০৯-০৮-০১।
↑ Kragh, Helge (১ ডিসেম্বর ২০০০)। "Max Planck: the reluctant revolutionary"। PhysicsWorld.com।
↑ Einstein, Albert (১৯০৫)। "Über einen die Erzeugung und Verwandlung des Lichtes betreffenden heuristischen Gesichtspunkt" (পিডিএফ)। Annalen der Physik। 17 (6): 132–148। ডিওআই:10.1002/andp.19053220607। বিবকোড:1905AnP...322..132E। , translated into English as On a Heuristic Viewpoint Concerning the Production and Transformation of Light. The term "photon" was introduced in 1926.
↑ ^ক ^খ ^গ ^ঘ ^ঙ Taylor, J. R.; Zafiratos, C. D.; Dubson, M. A. (২০০৪)। Modern Physics for Scientists and Engineers। Prentice Hall। পৃষ্ঠা 127–9। আইএসবিএন 0-13-589789-0।
↑ Stephen Hawking, The Universe in a Nutshell, Bantam, 2001.
↑ Dicke and Wittke, Introduction to Quantum Mechanics, p. 12
↑ NTRS.NASA.gov
↑ Jim Lucas: 'What Is Ultraviolet Light?', 15 September 2017, at livescience.com Accessed 27 December 2017
↑ 'Two Equations Governing Light's Behavior: Part Two E = hν' at chemteam.info Accessed 27 December 2017
↑ ^ক ^খ Taylor, J. R.; Zafiratos, C. D.; Dubson, M. A. (২০০৪)। Modern Physics for Scientists and Engineers। Prentice Hall। পৃষ্ঠা 147–8। আইএসবিএন 0-13-589789-0।
↑ McEvoy, J. P.; Zarate, O. (২০০৪)। Introducing Quantum Theory। Totem \Books। পৃষ্ঠা 70–89, especially p. 89। আইএসবিএন 1-84046-577-8।
↑ World Book Encyclopedia, page 6, 2007.
↑ Dicke and Wittke, Introduction to Quantum Mechanics, p. 10f.
↑ J. P. McEvoy and Oscar Zarate (২০০৪)। Introducing Quantum Theory। Totem Books। পৃষ্ঠা 110f। আইএসবিএন 1-84046-577-8।
↑ Aczel, Amir D., Entanglement, p. 51f. (Penguin, 2003) আইএসবিএন ৯৭৮-১-৫৫১৯-২৬৪৭-৬
↑ J. P. McEvoy and Oscar Zarate (২০০৪)। Introducing Quantum Theory। Totem Books। পৃষ্ঠা 114। আইএসবিএন 1-84046-577-8।
↑ Zettili, Nouredine (২০০৯)। Quantum Mechanics: Concepts and Applications। John Wiley and Sons। পৃষ্ঠা 26–27। আইএসবিএন 0470026782।
↑ Selleri, Franco (২০১২)। Wave-Particle Duality। Springer Science and Business Media। পৃষ্ঠা 41। আইএসবিএন 1461533325।
↑ Podgorsak, Ervin B. (২০১৩)। Compendium to Radiation Physics for Medical Physicists। Springer Science and Business Media। পৃষ্ঠা 88। আইএসবিএন 3642201865।
↑ Halliday, David; Resnick, Robert (২০১৩)। Fundamentals of Physics, 10th Ed.। John Wiley and Sons। পৃষ্ঠা 1272। আইএসবিএন 1118230612।
↑ Myers, Rusty L. (২০০৬)। The Basics of Physics। Greenwood Publishing Group। পৃষ্ঠা 172। আইএসবিএন 0313328579।

গ্রন্থ-পঁজী

আরও পড়া

বাহ্যিক লিঙ্কগুলি

[5] কিছু সংখ্যক সূত্র তৈরি করা হয়েছে যা তাপীয় বিকিরণের পরীক্ষামূলক পরিমাপের কিছু বর্ণনা করতে পারে: কিভাবে তরঙ্গদৈর্ঘ্যটি যে তাপমাত্রায় সবচেয়ে শক্তিশালী পরিবর্তন হয় উইয়ান এর স্থানচ্যুতি আইন দ্বারা দেওয়া হয়, প্রতি ইউনিট এলাকার নির্গত সামগ্রিক শক্তি হল স্টিফান-বোল্টজম্যান আইন দ্বারা প্রদত্ত। পরীক্ষামূলক ফলাফলের সেরা তাত্ত্বিক ব্যাখ্যা ছিল রেলে-জিন্স আইন, যা বড় তরঙ্গদৈর্ঘ্যের (বা, সমতুল্য, কম ফ্রিকোয়েন্সিগুলি) পরীক্ষামূলক ফলাফলের সাথে সম্মত হয়, কিন্তু সংক্ষিপ্ত তরঙ্গদৈর্ঘ্যের (বা উচ্চ ফ্রিকোয়েন্সির)। প্রকৃতপক্ষে, সংক্ষিপ্ত তরঙ্গদৈর্ঘ্যে, শাস্ত্রীয় পদার্থবিজ্ঞান পূর্বাভাস দেয় যে শক্তি একটি অস্থির হারে একটি অসীম হারে নির্গত হবে। এই ফলাফল, যা পরিষ্কারভাবে ভুল, অতিবেগুনী বিপর্যয় হিসাবে পরিচিত হয়।

[7] শব্দ কোয়ান্টাম ল্যাটিন শব্দ থেকে "কত" (যেমন পরিমাণ আছে) থেকে আসে। প্লাংকের হারমনিক ওসিসিলার্সের শক্তির মতো কোয়ান্টাইজড এমন কিছু যা কেবল নির্দিষ্ট মানগুলি নিতে পারে। উদাহরণস্বরূপ, বেশিরভাগ দেশের অর্থের পরিমাণ কার্যকরভাবে নিরবচ্ছিন্ন করা হয়, যার সাথে অর্থের পরিমাণ প্রচলন সর্বনিম্ন মূল্য মুদ্রা হচ্ছে। মেকানিক্স বিজ্ঞান বিষয়বস্তুর শাখা যা বস্তুর উপর বাহিনীর কর্মের সাথে সংশ্লিষ্ট। তাই, কোয়ান্টাম বলবিজ্ঞানগুলি এমন বস্তুর অংশ যা বস্তুগুলির সাথে সম্পর্কিত হয় যার জন্য নির্দিষ্ট বৈশিষ্ট্যগুলি পরিমাপ করা হয়।

[14] প্রকৃতপক্ষে, তীব্রতা নির্ভরশীল প্রভাব হতে পারে, তবে অ-লেজারের উত্সগুলির সাথে প্রাপ্ত তীব্রতাগুলি এই প্রভাবগুলি অস্পষ্টযোগ্য।

[17] আইনস্টাইনের ফটোইলেক্ট্রিক প্রভাব সমীকরণটি ফাঁকা ধারণ করতে পারে ছাড়া এবং ছাড়া ব্যাখ্যা করা যায় । যে, ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক বিকিরণ একটি শাস্ত্রীয় ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক তরঙ্গ হিসাবে গণ্য করা যেতে পারে, যতদিন উপাদানের মধ্যে ইলেকট্রন কোয়ান্টাম বলবিজ্ঞান আইন দ্বারা চিকিত্সা করা হয়। ইলেক্ট্রন নির্গমনের হার এবং তাদের কৌণিক বন্টন উভয় ক্ষেত্রেই তাপ হালকা সূত্রের (সূর্য, ভাস্বর আলো, ইত্যাদি) জন্য ফলাফল পরিমাণগতভাবে সঠিক। আরো তথ্যের জন্য এখানে ক্লিক করুন ^[১৩]

[24] এই ক্ষেত্রে, ইলেক্ট্রন শক্তি তার গতিপথ এবং সম্ভাব্য শক্তির যোগফল। ইলেকট্রনটি নিউক্লিয়াসের কাছাকাছি তার প্রকৃত গতির কারণে, এবং নিউক্লিয়াসের সাথে তার ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক মিথস্ক্রিয়তার কারণে সম্ভাব্য শক্তি দ্বারা গতিসম্পন্ন শক্তি রয়েছে।

[25] একটি মডেল নিউক্লিয়াস এবং একক ইলেক্ট্রন গঠিত কোন সিস্টেমের নির্গমন বর্ণালীর জন্য সহজে পরিবর্তিত করা যেতে পারে (যে, আয়নগুলো যেমন সে⁺ বা O⁷⁺যার মধ্যে শুধুমাত্র একটি ইলেক্ট্রন রয়েছে) কিন্তু নিরপেক্ষ হিলিয়ামের মত দুই ইলেকট্রনের সঙ্গে একটি পরমাণু প্রসারিত করা যাবে না।

[27] ব্রগলি তাঁর হাইপোথিসিস প্রকাশ করে তিন বছর পর ইলেক্ট্রন ডিফ্রাকশনটি প্রদর্শিত হয়। আবেরডিন বিশ্ববিদ্যালয়ে, জর্জ প্যাজিট থমসন জর্জ থমসন একটি পাতলা মেটাল ফিল্মের মাধ্যমে ইলেকট্রনের একটি মরীচি পাশ করেন এবং ডিফ্রাকশন নিদর্শন দেখেন, যেমন ডে ব্রগলি হাইপোথিসিসের পূর্বাভাস দেওয়া হবে। বেল ল্যাবস, ডেভিসন এবং জার্মার একটি স্ফটিক গ্রিডের মাধ্যমে একটি ইলেক্ট্রন মরীচি পরিচালনা করেছেন। ১৯২৯ সালে তাঁর অনুমানের জন্য ডে ব্রগলিকে পদার্থবিজ্ঞানে নোবেল পুরস্কার ভূষিত করা হয়; থমসন এবং ডেভিসন ১৯৩৭ সালে পদার্থবিজ্ঞানে নোবেল পুরস্কার লাভ করেন।

[1] "Quantum Mechanics"। National Public Radio। সংগ্রহের তারিখ ২২ জুন ২০১৬।

[2] Kuhn, Thomas S. The Structure of Scientific Revolutions. Fourth ed. Chicago; London: The University of Chicago Press, 2012. Print.

[3] "Introduction to Quantum Mechanics"। সংগ্রহের তারিখ ২০১৭-০৯-১৫।

[4] Feynman, Richard P. (১৯৮৮)। QED : the strange theory of light and matter (1st Princeton pbk., seventh printing with corrections. সংস্করণ)। Princeton, N.J.: Princeton University Press। পৃষ্ঠা 10। আইএসবিএন 978-0691024172।

[6] This result was published (in German) as Planck, Max (১৯০১)। "Ueber das Gesetz der Energieverteilung im Normalspectrum" (পিডিএফ)। Ann. Phys.। 309 (3): 553–63। ডিওআই:10.1002/andp.19013090310। বিবকোড:1901AnP...309..553P। ১০ জুন ২০১২ তারিখে মূল (পিডিএফ) থেকে আর্কাইভ করা। . English translation: "On the Law of Distribution of Energy in the Normal Spectrum ওয়েব্যাক মেশিনে আর্কাইভকৃত ১৮ এপ্রিল ২০০৮ তারিখে".

[8] Francis Weston Sears (১৯৫৮)। Mechanics, Wave Motion, and Heat। Addison-Wesley। পৃষ্ঠা 537।

[9] "The Nobel Prize in Physics 1918"। Nobel Foundation। সংগ্রহের তারিখ ২০০৯-০৮-০১।

[Kragh-10] Kragh, Helge (১ ডিসেম্বর ২০০০)। "Max Planck: the reluctant revolutionary"। PhysicsWorld.com।

[11] Einstein, Albert (১৯০৫)। "Über einen die Erzeugung und Verwandlung des Lichtes betreffenden heuristischen Gesichtspunkt" (পিডিএফ)। Annalen der Physik। 17 (6): 132–148। ডিওআই:10.1002/andp.19053220607। বিবকোড:1905AnP...322..132E। , translated into English as On a Heuristic Viewpoint Concerning the Production and Transformation of Light. The term "photon" was introduced in 1926.

[taylor_127-9-12] ক ^খ ^গ ^ঘ ^ঙ Taylor, J. R.; Zafiratos, C. D.; Dubson, M. A. (২০০৪)। Modern Physics for Scientists and Engineers। Prentice Hall। পৃষ্ঠা 127–9। আইএসবিএন 0-13-589789-0।

[Hawking-13] Stephen Hawking, The Universe in a Nutshell, Bantam, 2001.

[15] Dicke and Wittke, Introduction to Quantum Mechanics, p. 12

[16] NTRS.NASA.gov

[18] Jim Lucas: 'What Is Ultraviolet Light?', 15 September 2017, at livescience.com Accessed 27 December 2017

[19] 'Two Equations Governing Light's Behavior: Part Two E = hν' at chemteam.info Accessed 27 December 2017

[taylor_147-8-20] ক ^খ Taylor, J. R.; Zafiratos, C. D.; Dubson, M. A. (২০০৪)। Modern Physics for Scientists and Engineers। Prentice Hall। পৃষ্ঠা 147–8। আইএসবিএন 0-13-589789-0।

[21] McEvoy, J. P.; Zarate, O. (২০০৪)। Introducing Quantum Theory। Totem \Books। পৃষ্ঠা 70–89, especially p. 89। আইএসবিএন 1-84046-577-8।

[WorldBook-22] World Book Encyclopedia, page 6, 2007.

[23] Dicke and Wittke, Introduction to Quantum Mechanics, p. 10f.

[26] J. P. McEvoy and Oscar Zarate (২০০৪)। Introducing Quantum Theory। Totem Books। পৃষ্ঠা 110f। আইএসবিএন 1-84046-577-8।

[28] Aczel, Amir D., Entanglement, p. 51f. (Penguin, 2003) আইএসবিএন ৯৭৮-১-৫৫১৯-২৬৪৭-৬

[29] J. P. McEvoy and Oscar Zarate (২০০৪)। Introducing Quantum Theory। Totem Books। পৃষ্ঠা 114। আইএসবিএন 1-84046-577-8।

[Zettili-30] Zettili, Nouredine (২০০৯)। Quantum Mechanics: Concepts and Applications। John Wiley and Sons। পৃষ্ঠা 26–27। আইএসবিএন 0470026782।

[Selleri-31] Selleri, Franco (২০১২)। Wave-Particle Duality। Springer Science and Business Media। পৃষ্ঠা 41। আইএসবিএন 1461533325।

[Podgorsak-32] Podgorsak, Ervin B. (২০১৩)। Compendium to Radiation Physics for Medical Physicists। Springer Science and Business Media। পৃষ্ঠা 88। আইএসবিএন 3642201865।

[Halliday&Resnick-33] Halliday, David; Resnick, Robert (২০১৩)। Fundamentals of Physics, 10th Ed.। John Wiley and Sons। পৃষ্ঠা 1272। আইএসবিএন 1118230612।

[Myers-34] Myers, Rusty L. (২০০৬)। The Basics of Physics। Greenwood Publishing Group। পৃষ্ঠা 172। আইএসবিএন 0313328579।

[১]

[২]

[৩]

[৪]

[note ১]

[৫]

[note ২]

[৬]

[৭]

[৮]

[৯]

[১০]

[১১]

[note ৩]

[১২]

[note ৪]

[১৪]

[১৫]

[১৬]

[১৭]

[১৮]

[১৯]

[note ৫]

[note ৬]

[২০]

[note ৭]

[২১]

[২২]

[২৩]

[২৪]

[২৫]

[২৬]

[২৭]

[১৩]

@@ ১৩১ নং লাইন: / ১৩১ নং লাইন: @@
 == তরঙ্গ-কণা দ্বৈততা ==
+{{Main article|তরঙ্গ-কণা দ্বৈততা}}
+[[File:Broglie Big.jpg|thumb|180px|[[লুইস ডে ব্রগলি]] ১৯২৯ সালে। ব্রগলি তাঁর ভবিষ্যদ্বাণীতে [[পদার্থবিজ্ঞানে নোবেল পুরস্কার]] জিতেছেন যে ব্যাপারটি তার ১৯২৪ পিএইচডি থিসিসের একটি তরঙ্গ হিসেবে কাজ করে।]]
+যেমন হালকা উভয় তরঙ্গ-মত এবং কণা-মত বৈশিষ্ট্য আছে, ব্যাপারটিও তরঙ্গের মত বৈশিষ্ট্য রয়েছে।<ref>{{cite book
+ | title = Introducing Quantum Theory
+ | author = J. P. McEvoy and Oscar Zarate
+ | publisher = Totem Books
+ | year = 2004
+ | isbn = 1-84046-577-8
+ | page = 110f
+ | url =}}</ref>
+ইলেকট্রনগুলির জন্য প্রথমে তরঙ্গ হিসেবে ব্যবহার করা যায় এমন একটি তরঙ্গটি ইলেকট্রনগুলির জন্য পরীক্ষামূলকভাবে দেখানো হয়েছে: ইলেকট্রনগুলির একটি মরীচি মাত্রার আলোর মত বা তরঙ্গের একটি মত প্রদর্শন করতে পারে।<ref group="note">ব্রগলি তাঁর হাইপোথিসিস প্রকাশ করে তিন বছর পর ইলেক্ট্রন ডিফ্রাকশনটি প্রদর্শিত হয়। [[আবেরডিন বিশ্ববিদ্যালয়|আবেরডিন বিশ্ববিদ্যালয়ে]], [[জর্জ প্যাজিট থমসন জর্জ থমসন]] একটি পাতলা মেটাল ফিল্মের মাধ্যমে ইলেকট্রনের একটি মরীচি পাশ করেন এবং ডিফ্রাকশন নিদর্শন দেখেন, যেমন ডে ব্রগলি হাইপোথিসিসের পূর্বাভাস দেওয়া হবে। [[বেল ল্যাবস]], [[ক্লিনটন ডেভিসন|ডেভিসন]] এবং [[লেস্টার জার্মার|জার্মার]] [[ডেভিসন-জার্মার পরীক্ষায়|একটি স্ফটিক গ্রিডের মাধ্যমে একটি ইলেক্ট্রন মরীচি পরিচালনা করেছেন]]। ১৯২৯ সালে তাঁর অনুমানের জন্য ডে ব্রগলিকে [[পদার্থবিজ্ঞানে নোবেল পুরস্কার]] ভূষিত করা হয়; থমসন এবং ডেভিসন ১৯৩৭ সালে পদার্থবিজ্ঞানে নোবেল পুরস্কার লাভ করেন।</ref> একই তরঙ্গের মতো ঘটনাগুলি পরমাণু এবং এমনকি অণুগুলির জন্যও দেখানো হয়েছিল।
+কোন বস্তুর সাথে সংযুক্ত তরঙ্গদৈর্ঘ্য, ''λ'', তার ভরবেগ, ''p'', প্লাংক ধ্রুবক মাধ্যমে, ''h'' এর সাথে সম্পর্কিত:<ref>Aczel, Amir D., ''Entanglement'', p. 51f. (Penguin, 2003) {{ISBN|978-1-5519-2647-6}}</ref><ref>{{cite book
+ | title = Introducing Quantum Theory
+ | author = J. P. McEvoy and Oscar Zarate
+ | publisher = Totem Books
+ | year = 2004
+ | isbn = 1-84046-577-8
+ | page = 114
+ | url =}}</ref>
+:<math> p = \frac{h}{\lambda}.</math>
+ডে ব্রগলি হাইপোথিসিস নামে পরিচিত সম্পর্কটি সব ধরণের বস্তুর জন্য ঝুলছে: সকল বিষয় কণার এবং তরঙ্গ উভয়ের বৈশিষ্ট্য প্রদর্শন করে।
+তরঙ্গ-কণা দ্বৈত ধারণাটি বলে যে "কণা" বা "তরঙ্গ" এর শাস্ত্রীয় ধারণা কোয়ান্টাম-স্কেল বস্তুর আচরণকে সম্পূর্ণরূপে বর্ণনা করতে পারে না, হয় ফোটন বা বস্তু। তরঙ্গ-কণা দ্বৈত কোয়ান্টাম পদার্থবিজ্ঞানে সম্পূরকতার নীতির একটি উদাহরণ।<ref name="Zettili">{{cite book
+ | last1  = Zettili
+ | first1 = Nouredine
+ | title  = Quantum Mechanics: Concepts and Applications
+ | publisher = John Wiley and Sons
+ | date   = 2009
+ | location =
+ | pages  = 26–27
+ | language =
+ | url    = https://books.google.com/books?id=6jXlpJCSz98C&pg=PA26&dq=%22complementarity+principle%22+%22wave-particle+duality%22
+ | doi    =
+ | id     =
+ | isbn   = 0470026782
+ }}</ref><ref name="Selleri">{{cite book
+ | last1  = Selleri
+ | first1 = Franco
+ | title  = Wave-Particle Duality
+ | publisher = Springer Science and Business Media
+ | date   = 2012
+ | location =
+ | pages  = 41
+ | language =
+ | url    = https://books.google.com/books?id=r8bkBwAAQBAJ&pg=PA41&dq=%22complementarity+principle%22+%22wave-particle+duality%22
+ | doi    =
+ | id     =
+ | isbn   = 1461533325
+ }}</ref><ref name="Podgorsak">{{cite book
+ | last1  = Podgorsak
+ | first1 = Ervin B.
+ | title  = Compendium to Radiation Physics for Medical Physicists
+ | publisher = Springer Science and Business Media
+ | date   = 2013
+ | location =
+ | pages  = 88
+ | language =
+ | url    = https://books.google.com/books?id=7zfBBAAAQBAJ&pg=PA88&dq=%22complementarity+principle%22+%22wave-particle+duality%22
+ | doi    =
+ | id     =
+ | isbn   = 3642201865
+ }}</ref><ref name="Halliday&Resnick">{{cite book
+ | last1  = Halliday
+ | first1 = David
+ | last2  = Resnick
+ | first2 = Robert
+ | title  = Fundamentals of Physics, 10th Ed.
+ | publisher = John Wiley and Sons
+ | date   = 2013
+ | location =
+ | pages  = 1272
+ | language =
+ | url    = https://books.google.com/books?id=nQZyAgAAQBAJ&pg=SL9-PA21&dq=%22complementarity+principle%22+%22wave-particle+duality%22
+ | doi    =
+ | id     =
+ | isbn   = 1118230612
+ }}</ref><ref name="Myers">{{cite book
+ | last1  = Myers
+ | first1 = Rusty L.
+ | title  = The Basics of Physics
+ | publisher = Greenwood Publishing Group
+ | date   = 2006
+ | location =
+ | pages  = 172
+ | language =
+ | url    = https://books.google.com/books?id=KnynjL44pI4C&pg=PA172&dq=%22complementarity+principle%22+%22wave-particle+duality%22
+ | doi    =
+ | id     =
+ | isbn   = 0313328579
+ }}</ref> তরঙ্গ-কণা দ্বৈততা, ডাবল চেরা পরীক্ষা একটি মার্জিত উদাহরণ, নীচের বিভাগে আলোচনা করা হয়
 === ডাবল স্লিট পরীক্ষা ===