মহাবৃত্ত: সংশোধিত সংস্করণের মধ্যে পার্থক্য

বিষয়বস্তু বিয়োগ হয়েছে বিষয়বস্তু যোগ হয়েছে

রৈখিক

১৯:০৬, ১৫ আগস্ট ২০১৯ তারিখে সংশোধিত সংস্করণ

একটি গোলকের কেন্দ্রগামী যে কোন সমতল এবং গোলক-পৃষ্ঠের ছেদ রেখাই মহাবৃত্ত বা গুরুবৃত্ত বা বৃহৎ বৃত্ত যাকে ইংরেজিতে great cicle বা orthodrome বলা হয়। অন্যভাবে কোন গোলকের পৃষ্ঠে যে সর্ব বৃহৎ বৃত্ত আঁকা সম্ভব সেটাই মহাবৃত্ত। আবার, একটি গোলককে তার কেন্দ্রগামী যে কোন অক্ষের সাপেক্ষে সমান পুরুত্বের অসংখ্য পাতলা গোলাকার চাকতিতে কর্তন করা হলে যে চাকতিটির ব্যাসার্ধ অন্য সব চাকতির চেয়ে বড় হবে অর্থাৎ যে চাকতিটির কেন্দ্র গোলকটির কেন্দ্র হবে সেই চাকতিটির প্রান্ত রেখাই (পরিধি) মহাবৃত্ত। একটি গোলকের পৃষ্ঠে অসীম সংখ্যক মহাবৃত্ত আঁকা সম্ভব। গোলকের কেন্দ্র ও ব্যাসার্ধই গোলকটির যে কোন মহাবৃত্তের কেন্দ্র ও ব্যাসার্ধ। ইউক্লিডীয় ত্রিমাত্রিক স্থানে প্রতিটি বৃত্তই কোন না কোন গোলকের মহাবৃত্ত। মহাবৃত্তের শর্ত দুটি রয়েছে। যথা: $(i)$ এটি গোলককে সমান দুটি গোলার্ধে বিভক্ত করে এবং $(ii)$ বিভাজক তল অবশ্যই গোলকের কেন্দ্রগামী।

যদি গোলক পৃষ্ঠের দুটি বিন্দু পরস্পরের বিপরীত-পৃষ্ঠ বিন্দু^[১] না হয় তবে এ দুটি বিন্দু দিয়ে কেবল মাত্র একটি মহাবৃত্ত অতিক্রম করবে, আবার ঐ বিন্দুদ্বয় পরস্পরের বিপরীত-পৃষ্ঠ বিন্দু হলে এদের মধ্য দিয়ে অসীম সংখ্যক মহাবৃত্ত পাওয়া যাবে। যেমন— পৃথিবীর উত্তর ও দক্ষিণ মেরু অতিক্রমকারী অসংখ্য মহাবৃত্ত পাওয়া যাবে। গোলক পৃষ্ঠের যে কোন দুটি বিন্দু দিয়ে অতিক্রমকারী মহাবৃত্তের বৃত্তচাপ হল ঐ বিন্দুদ্বয়ের অন্তর্গত ক্ষুদ্রতম বৃত্তচাপ এবং এই বৃত্তচাপ উক্ত বিন্দুদ্বয়ের ক্ষুদ্রতম দূরত্বকে নির্দেশ করে। একারণে এক স্থান থেকে কোন গন্তব্যে যাওয়ার উদ্দেশ্যে জাহাজ ও বিমানগুলো তাদের চলার পথে ঐ স্থান দুটি দিয়ে কল্পিত মহাবৃত্তকে অনুসরণ করার চেষ্ট করে। কারণ এতে জ্বালানি ও সময় দুটিরই সাশ্রয় হয়। তবে স্থলপথের ক্ষেত্রে বিভিন্ন বাধার (যেমন— পাহাড়) কারণে মহাবৃত্ত রেখাকে অনুসরণ অসুবিধাজনক। উল্লেখিত ক্ষুদ্রতম বৃত্তচাপ ইউক্লিডীয় জ্যামিতির সরল রেখার ধারণার অনুরূপ। রেইম্যানীয় জ্যামিতিতে গোলীয় পৃষ্ঠের এ ধরণের (ক্ষুদ্রতম বৃত্তচাপ) দূরত্বকেই বিবেচনা করা হয় এবং রেইম্যানীয় বৃত্ত আদতে মহাবৃত্ত। এই মহাবৃত্তগুলোকে বা তাদের বৃত্তচাপকেই গোলকের জিওডেসিক বলা হয়।

উচ্চতর মাত্রার ক্ষেত্রে, n-গোলক ও R^{n + 1} ইউক্লিডীয় স্থানে উৎসগামী দ্বি-সমতলের ছেদরেখাই n-গোলকের মহাবৃত্ত।

যে কোন গোলকের ন্যায় পৃথিবীর ক্ষেত্রেও অসীম সংখ্যক মহাবৃত্ত বিদ্যমান। পৃথিবীর ক্ষেত্রে পূর্ব-পশ্চিম দিক বরাবর উত্তর মেরু ও দক্ষিণ মেরু থেকে সমান দূরত্বে যে মহাবৃত্ত বিবেচনা করা হয় তাকে নিরক্ষ রেখা বা বিষুব রেখা বলা হয়। এছাড়াও চৌম্বক নিরক্ষরেখা, তাপীয় নিরক্ষরেখাও (২১শে মার্চ ও ২৩শে সেপ্টেম্বর) মহাবৃত্ত। $0°$ দ্রাঘিমা রেখা ও $180°$ দ্রাঘিমা রেখার সমন্বয়ে কল্পিত বৃত্তও মহাবৃত্ত।^[২]

ক্ষুদ্রতম দূরত্ব প্রতিপাদন

গোলক পৃষ্ঠের দুটি বিন্দুর ক্ষুদ্রতম বৃত্তচাপই যে গোলীয় তল বরাবর উক্ত বিন্দুদ্বয়ের ক্ষুদ্রতম দূরত্ব তা পরিবর্তনী ক্যালকুলাসের সাহায্যে প্রমাণ করা যায়।

$p$ বিন্দু থেকে $q$ বিন্দুর দিকে সকল নিয়মিত পথ বিবেচনা করা যাক। গোলকীয় স্থানাঙ্ক ব্যবস্থায় $p$ বিন্দুকে উত্তর মেরুতে বিবেচনা করা যাক। প্রান্তবিন্দু ব্যতিত কোন মেরুকে ছেদ করে না এমন বক্র রেখার পরামিতি হবে নিম্নরূপ:—

\theta =\theta (t),\quad \phi =\phi (t),\quad a\leq t\leq b

এখানে $\phi$ হল যে কোন বাস্তব সংখ্যা। এই (গোলীয়) স্থানাঙ্কে ক্ষুদ্রাতিক্ষুদ্র বৃত্তচাপ দৈর্ঘ্য হবে:

ds=r{\sqrt {\theta '^{2}+\phi '^{2}\sin ^{2}\theta }}\,dt.

সুতরাং $p$ থেকে $q$ বিন্দুতে $\gamma$ বক্ররেখাটির দৈর্ঘ্য নিম্নোক্ত বক্ররেখার ফাংশনাল হবে:

S[\gamma ]=r\int _{a}^{b}{\sqrt {\theta '^{2}+\phi '^{2}\sin ^{2}\theta }}\,dt.

$S[\gamma ]$ কে মমমম করা যাবে, যদি এবং কেবল ${\frac {\sin ^{2}\theta \phi '}{\sqrt {\theta '^{2}+\phi '^{2}\sin ^{2}\theta }}}=C$ হয়, যেখানে $C$ হল একটি $t$ -অনির্ভর ধ্রুবক, এবং

{\frac {\sin \theta \cos \theta \phi '^{2}}{\sqrt {\theta '^{2}+\phi '^{2}\sin ^{2}\theta }}}={\frac {d}{dt}}{\frac {\theta '}{\sqrt {\theta '^{2}+\phi '^{2}\sin ^{2}\theta }}}.

উক্ত সমীকরণদ্বয়ের প্রথমটি থেকে পাই—

\phi '={\frac {C\theta '}{\sin \theta {\sqrt {\sin ^{2}\theta -C^{2}}}}}

.

নির্দিষ্ট সীমার মধ্যে উভয় পক্ষকে সমাকলন করলে $C$ এর বাস্তব সমাধান হবে শূন্য। একইভাবে, বক্ররেখাটিকে গোলকের একটি দ্রাঘিমা রেখা বরাবর নির্দেশ করা হলে $\phi '=0$ হবে এবং $\theta$ এর মান $0$ ও $\theta _{0}$ এর মধ্যে থাকবে। কার্তেসীয় স্থানাঙ্কে এটা হবে:

x\sin \phi _{0}-y\cos \phi _{0}=0

যা উৎসগামী (যেমন— গোলকের কেন্দ্র) একটি সমতল নির্দেশ করে।

প্রয়োগ

আরও দেখুন

মূলসূত্র

↑ কোন গোলকের পৃষ্ঠের একটি বিন্দু থেকে সরল রেখা বরাবর যাত্রা শুরু করে এর কেন্দ্রের মধ্য দিয়ে গমন করলে সরল রেখাটি গোলকের অপর পৃষ্ঠকে যে বিন্দুতে ছেদ করে তাই পূর্বোক্ত বিন্দুর বিপরীত-পৃষ্ঠ বিন্দু বা antipodal point। যেমন— ভৌগলিক উত্তর ও দক্ষিণ মেরু পরস্পরের বিপরীত-পৃষ্ঠ বিন্দু।
↑ Lectures of Prof. S.S. Ojha, University of Allahabad

[1] কোন গোলকের পৃষ্ঠের একটি বিন্দু থেকে সরল রেখা বরাবর যাত্রা শুরু করে এর কেন্দ্রের মধ্য দিয়ে গমন করলে সরল রেখাটি গোলকের অপর পৃষ্ঠকে যে বিন্দুতে ছেদ করে তাই পূর্বোক্ত বিন্দুর বিপরীত-পৃষ্ঠ বিন্দু বা antipodal point। যেমন— ভৌগলিক উত্তর ও দক্ষিণ মেরু পরস্পরের বিপরীত-পৃষ্ঠ বিন্দু।

[2] Lectures of Prof. S.S. Ojha, University of Allahabad

[১]

[২]

@@ ১০ নং লাইন: / ১০ নং লাইন: @@
 ==ক্ষুদ্রতম দূরত্ব প্রতিপাদন==
+গোলক পৃষ্ঠের দুটি বিন্দুর ক্ষুদ্রতম [[বৃত্তচাপ|বৃত্তচাপই]] যে গোলীয় তল বরাবর উক্ত বিন্দুদ্বয়ের ক্ষুদ্রতম দূরত্ব তা পরিবর্তনী [[ক্যালকুলাস|ক্যালকুলাসের]] সাহায্যে প্রমাণ করা যায়।
+<math>p</math> বিন্দু থেকে <math>q</math> বিন্দুর দিকে সকল নিয়মিত পথ বিবেচনা করা যাক। [[গোলকীয় স্থানাঙ্ক ব্যবস্থা|গোলকীয় স্থানাঙ্ক ব্যবস্থায়]] <math>p</math> বিন্দুকে উত্তর মেরুতে বিবেচনা করা যাক। প্রান্তবিন্দু ব্যতিত কোন মেরুকে ছেদ করে না এমন বক্র রেখার পরামিতি হবে নিম্নরূপ:—
+:<math>\theta = \theta(t),\quad \phi = \phi(t),\quad a\le t\le b</math>
+এখানে <math>\phi</math> হল যে কোন [[বাস্তব সংখ্যা]]। এই (গোলীয়) স্থানাঙ্কে ক্ষুদ্রাতিক্ষুদ্র বৃত্তচাপ দৈর্ঘ্য হবে:
+: <math>
+ds=r\sqrt{\theta'^2+\phi'^{2}\sin^{2}\theta}\, dt.
+</math>
+সুতরাং <math>p</math> থেকে <math>q</math> বিন্দুতে <math>\gamma</math> বক্ররেখাটির দৈর্ঘ্য নিম্নোক্ত বক্ররেখার [https://en.m.wikipedia.org/wiki/Functional_(mathematics) ফাংশনাল] হবে:
+: <math>
+S[\gamma]=r\int_a^b\sqrt{\theta'^2+\phi'^{2}\sin^{2}\theta}\, dt.
+</math>
+<math>S[\gamma]</math> কে মমমম করা যাবে, যদি এবং কেবল <math>\frac{\sin^2\theta\phi'}{\sqrt{\theta'^2+\phi'^2\sin^2\theta}}=C</math> হয়, যেখানে <math>C</math> হল একটি <math>t</math>-অনির্ভর ধ্রুবক, এবং
+:<math> \frac{\sin\theta\cos\theta\phi'^2}{\sqrt{\theta'^2+\phi'^2\sin^2\theta}}=\frac{d}{dt}\frac{\theta'}{\sqrt{\theta'^2+\phi'^2\sin^2\theta}}.</math>
+উক্ত সমীকরণদ্বয়ের প্রথমটি থেকে পাই—
+:<math> \phi'=\frac{C\theta'}{\sin\theta\sqrt{\sin^2\theta-C^2}}</math>.
+নির্দিষ্ট সীমার মধ্যে উভয় পক্ষকে [[সমাকলন]] করলে <math>C</math> এর বাস্তব সমাধান হবে শূন্য। একইভাবে, বক্ররেখাটিকে গোলকের একটি দ্রাঘিমা রেখা বরাবর নির্দেশ করা হলে <math>\phi'=0</math> হবে এবং <math>\theta</math> এর মান <math>0</math> ও <math>\theta_0</math> এর মধ্যে থাকবে। কার্তেসীয় স্থানাঙ্কে এটা হবে:
+:<math>x\sin\phi_0 - y\cos\phi_0 = 0</math>
+যা উৎসগামী (যেমন— গোলকের কেন্দ্র) একটি সমতল নির্দেশ করে।
 ==প্রয়োগ==
 ==আরও দেখুন==